EA201400007A1 20150227 Номер и дата охранного документа [PDF] EAPO2015\PDF/201400007 Полный текст описания [**] EA201400007 20130812 Регистрационный номер и дата заявки EAA1 Код вида документа [pdf] eaa21502 Номер бюллетеня [**] СПОСОБ РЕГИСТРАЦИИ ГРАВИТАЦИОННОГО КВАНТОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ Название документа [8] G01V 7/00 Индексы МПК [AZ] Халилов Эльчин Нусрат Оглы Сведения об авторах [AZ] ХАЛИЛОВ ЭЛЬЧИН НУСРАТ ОГЛЫ Сведения о заявителях
 

Патентная документация ЕАПВ

 
Запрос:  ea201400007a*\id

больше ...

Термины запроса в документе

Реферат

[RU]

Изобретение относится к проблеме квантовой гравитации, а именно к регистрации гравитационного квантового излучения. Сущность предлагаемого изобретения заключается в том, что пробную массу не сферической формы изготавливают из немагнитного диэлектрического материала. Периодически взвешивают в условиях максимально возможной изоляции от влияния внешней среды на результаты взвешивания, при различных углах наклона, относительно горизонтальной плоскости. Мониторинг веса пробной массы проводят с максимально возможной частотой дискретизации, в течение периода времени, обеспечивающего статистическую достоверность результата. Измеряют разницу в весе пробной массы в зависимости от угла ее наклона, по которой судят об энергии и длине волны регистрируемого фонового гравитационного квантового излучения. Выявляют импульсы изменений веса пробной массы при различных углах ее наклона, по которым судят о частотных характеристиках зарегистрированного гравитационного квантового излучения в импульсах. Взвешивая пробные массы одинаковой формы и размеров, изготовленные из различных материалов, при равных условиях взвешивания, судят о влиянии свойств разных материалов на изменения квантовых эффектов. Последовательно изменяя угол наклона и азимут пробной массы, регистрируют импульсы гравитационного квантового излучения с максимальной амплитудой, по которым определяют направление на источник излучения.


Полный текст патента

(57) Реферат / Формула:

Изобретение относится к проблеме квантовой гравитации, а именно к регистрации гравитационного квантового излучения. Сущность предлагаемого изобретения заключается в том, что пробную массу не сферической формы изготавливают из немагнитного диэлектрического материала. Периодически взвешивают в условиях максимально возможной изоляции от влияния внешней среды на результаты взвешивания, при различных углах наклона, относительно горизонтальной плоскости. Мониторинг веса пробной массы проводят с максимально возможной частотой дискретизации, в течение периода времени, обеспечивающего статистическую достоверность результата. Измеряют разницу в весе пробной массы в зависимости от угла ее наклона, по которой судят об энергии и длине волны регистрируемого фонового гравитационного квантового излучения. Выявляют импульсы изменений веса пробной массы при различных углах ее наклона, по которым судят о частотных характеристиках зарегистрированного гравитационного квантового излучения в импульсах. Взвешивая пробные массы одинаковой формы и размеров, изготовленные из различных материалов, при равных условиях взвешивания, судят о влиянии свойств разных материалов на изменения квантовых эффектов. Последовательно изменяя угол наклона и азимут пробной массы, регистрируют импульсы гравитационного квантового излучения с максимальной амплитудой, по которым определяют направление на источник излучения.


МПК: G 01 V 7/00-02
СПОСОБ РЕГИСТРАЦИИ ГРАВИТАЦИОННОГО КВАНТОВОГО
ИЗЛУЧЕНИЯ
Изобретение относится к проблеме квантовой гравитации, а именно, к регистрации гравитационного квантового излучения.
Для лучшего понимания сути предлагаемого технического решения, рассмотрим принципиальные отличия между понятием гравитации, трактуемым в общей теорией относительности (ОТО) и квантовой теорией гравитации.
Общая теория относительности трактует гравитационное взаимодействие масс, как свойство масс изменять кривизну пространственно-временного континуума III. В основе ОТО лежит теоретически и экспериментально доказанный факт равенства инертной массы и гравитационной массы для любого тела, приводящий к принципу эквивалентности 121.
Между тем, квантовая теория гравитации, основана на совершенно ином представлении физической природы гравитации. В основе квантовой теории гравитации, лежит понятие о существовании гравитационных квантов. Основателями квантовой механики - Полем Дираком и Эрвином Шредингером, сформулировавшими основы квантовой механики в 1925 году, были заложены основы квантовой теории гравитации /3/.
М.Планк в 1900 году выдвинул гипотезу, что энергия испускается и поглощается не непрерывно, а отдельными квантами. Энергия каждого кванта равна: s = hv, где h - постоянная Планка, v - частота. Исходя из гипотезы Планка, масса покоя фотона равна нулю. Квант электромагнитного излучения существует только, распространяясь со скоростью света /4/.
В 1925 году американские ученые Дж.Уленбек и С. Гаудесмитввели
ввели в физику понятие спина, на основе анализа спектроскопических
данных 151. Так, они предположили, что электрон можно рассматривать как "вращающийся волчок" с собственным механическим моментом hll, где h -постоянная Планка. Таким образом "спин" - это собственный момент количества движения элементарной частицы, имеющий квантовую природу и не связанный с перемещением частиц, как целого. Спин измеряется в единицах постоянной Планка h и равен JPi, где J - характерное для каждого типа частиц целое или полуцелое число, называемое - спиновым квантовым числом. Например, спин электрона, протона, нейтрона, нейтрино, также, как и их античастиц, равен V*. Спин фотона равен единице.
В работе "Единая теория гравитации и электричества" сделана попытка создания единой теории поля для электромагнитных и гравитационных взаимодействий 161.
Более детально остановимся на единстве и различиях электромагнитных и гравитационных взаимодействий при попытках создать единую теорию поля. Качественное различие электромагнитного и гравитационного взаимодействий состоит в том, что в электродинамике имеются электрические заряды двух знаков (электроны и протоны) и отношение электрического заряда к массе может быть различным даже в случае, когда тела заряжены одноименно (разница может быть в избытке или недостатке электронов), а в гравитации, все заряды (гравитационные массы) имеют одинаковый знак (притяжение) и одинаково отношение гравитационных зарядов к инертным массам. Последнее утверждение является принципом эквивалентности общей теории относительности (ОТО) 111.
В частной теории относительности устанавливается эквивалентность массы и энергии, а в квантовой механике концепция дискретности энергии и принцип неопределенности. В современных квантовых теориях поля, силы рассматриваются, как результат обмена некими обменными частицами между взаимодействующими частицами. Обменные частицы называют "виртуальными", так как их невозможно наблюдать и их
существование слишком кратковременно. Например, в электромагнитном взаимодействии, если сближаются два электрона, то они обмениваются частицей - фотоном, в результате чего происходит их отталкивание. Процессы такого рода прекрасно описываются с помощью диаграмм Фейнмана /8/.
В 1935 г. советский физик М.П.Бронштейн ввел понятие квантов гравитационного поля - гравитонов. Предполагается, что гравитационное излучение передается на большие расстояния посредством гравитонов 191. Считается, что гравитон имеет спин, равный 2, так как все взаимодействия с обменом частицами, имеющими спин, равный 2, характеризуются только притяжением.
Согласно ОТО, гравитационное излучение может переноситься на большие расстояния гравитационными волнами. Гравитационные волны излучаются при неравномерном движении масс и были впервые теоретически обоснованы А.Эйнштейном/10/.
Для проверки квантовой теории гравитации и более глубокого и объективного понимания физической сути гравитации, необходимо экспериментально зарегистрировать гравитационные квантовые эффекты.
Таким образом, в квантовой теории гравитации, энергия гравитации переносится на дальние расстояния с помощью гравитационных волн, имеющих корпускулярно-волновую основу, аналогично электромагнитным волнам. Это предопределяет распространение всех законов корпускулярно-волновой теории, применяемой в отношении электромагнитных волн, и для гравитационных волн. Следовательно, наряду с такими эффектами, как интерференция, дифракция, преломление, поляризация, в отношении гравитационных волн, должны также быть правомерны такие эффекты, как гравитационное отражение и экранирование, гравитационная проницаемость среды и т.д.
Известен способ регистрации гравитационных волн с помощью детектора Вэбэра /11/. Впервые попытка детектирования гравитационных
волн была предпринята Дж.Вебером из Мерилендского университета. Дж.Вебер сконструировал детектор гравитационных волн. Детектор представлял собой сплошной алюминиевый цилиндр длиною около 1,5 м и весом в несколько тонн. На цилиндре устанавливались чувствительные датчики, регистрирующие, возникающие в металле деформационные напряжения. Гравитационная волна представляет собой переменное гравитационное поле, свободно распространяющееся в пространстве со скоростью света и проявляющееся в возникновении относительных ускорений тел. Распространяясь в пространстве, гравитационная волна квадрупольно искривляет пространство и все тела, находящиеся в нем. Таким образом, по замыслу Дж. Вебера, гравитационные волны должны были квадрупольно деформировать алюминиевый цилиндр. Эти деформации должны были регистрироваться установленными на его поверхности тензодатчиками.
Недостатком данного способа является то, что он противоречит принципу относительности специальной теории относительности СТО, который гласит, что все законы инвариантны по отношению к переходу от одной инерциальной системы отсчета к другой. Это означает, что если каким-либо образом изменяется система координат, то все процессы и законы природы в этой системе координат, изменяются инвариантно по отношению друг к другу. Т.е. наряду с измеряемой величиной (линейными размерами цилиндра), соразмерно меняются размеры и форма измерительных датчиков, в результате чего, датчики не могут зарегистрировать деформацию цилиндра, связанную с прохождением гравитационной волны. В то же время, эти датчики регистрируют любые вибрации и шумы, не относящиеся к гравитационным волнам, например микросейсмы, вибрации от работающих механизмов т.д.
Известен способ регистрации гравитационного квантового излучения, в частности, эффекта экранирования гравитации, включающий измерение веса пробной массы над вращающимся с большой скоростью, в
переменном магнитном поле, диском, из высокотемпературной сверхпроводящей керамики. В способе используется диск из сверхпроводящей высокотемпературной керамики, находящийся под ним тороидальный соленоид, две электромагнитные катушки, размещенные с двух сторон диска, пробная масса, размещенная над диском и укрепленная на точных весах, измеряющих изменение веса пробной массы /12/.
Недостатком данного способа является сложность изготовления диска из высокотемпературной сверхпроводящей керамики и технологическая сложность выполнения способа из-за необходимости применения эффекта Мейснера, заключающегося в левитации указанного диска в мощном переменном магнитном поле, а также неоднозначность получаемых результатов. Кроме того, данный способ решает задачу регистрации только одного квантового эффекта - гравитационного экранирования, тогда как, этого не достаточно, для однозначного и достоверного суждения о наличии квантовых эффектов. Эффект экранирования гравитационной энергии выражается уменьшением веса пробного тела над экранирующим телом. Однако, эффект экранирования должен быть также подтвержден и увеличением веса пробного тела под экранирующим телом (вращающимся диском). В этом случае, при экранировании гравитации, будет происходить отражение гравитационных квантов, излучаемых Землей, вращающимся диском. То есть, наряду с уменьшением веса самого экранирующего тела (диска), должно наблюдаться увеличение веса пробного тела под вращающимся диском. При не выполнении указанных условий произойдет нарушение основополагающего закона физики - закона сохранения энергии.
Наиболее близким, по техническому принципу, является способ регистрации гравитационного квантового излучения, заключающийся в регистрации относительных значений силы тяжести или веса пробной массы под и над гравитирующими массами /13/. Измерения относительных
значений силы тяжести или веса пробных масс проводят в центре, между массами переменной величины, одна из которых расположена под, а другая над измерительным прибором. Производится последовательное изменение значений масс под и над измерительным прибором, определяются относительные значения силы тяжести после каждого изменения масс, теоретически рассчитываются значения аномалий силы тяжести для каждого случая измерений и сравниваются с фактически полученными, а по полученной разнице между теоретическими и фактическими значениями, судят о квантовых эффектах при взаимодействии гравитирующих масс.
Недостатком данного способа, является сложность постановки экспериментов по регистрации гравитационных квантовых эффектов и большие размеры и энергопотребление установки для экспериментов.
Задачей предполагаемого изобретения является повышение надежности, точности и вопроизводимости регистрации гравитационного квантового излучения.
Поставленная задача решается тем, что способ регистрации гравитационного квантового излучения, включает периодическую регистрацию веса пробной массы, где, согласно изобретению, пробную массу изготавливают не сферической формы из немагнитного материала, осуществляют мониторинг веса пробной массы с максимально возможной частотой дискретизации, в течение периода времени, обеспечивающего статистическую достоверность результата, при этом, каждое измерение веса пробной массы, производят при различной пространственной ориентации пробной массы, относительно горизонтальной плоскости, причем, положение центра масс сохраняют неизменным, измеряют разницу в весе пробной массы, в зависимости от угла и азимута ее наклона, по которым судят о параметрах гравитационного квантового излучения и направлении на его источник.
Сущность предлагаемого изобретения заключается в том, что пробную массу не сферической формы из немагнитного диэлектрического материала,
периодически взвешивают, в условиях максимально возможной изоляции от влияния внешней среды на результаты взвешивания, при различных углах наклона, относительно горизонтальной плоскости. Мониторинг веса пробной массы проводят с максимально возможной частотой дискретизации, в течение периода времени, обеспечивающего статистическую достоверность результата. Измеряют разницу в весе пробной массы, в зависимости от угла ее наклона, по которой судят об энергии и длине волны регистрируемого фонового гравитационного квантового излучения. Выявляют импульсы изменений веса пробной массы при различных углах ее наклона, по которым судят о частотных характеристиках зарегистрированного гравитационного квантового излучения в импульсах. Взвешивая пробные массы одинаковой формы и размеров, изготовленные из различных материалов, при равных условиях взвешивания, судят о влиянии свойств разных материалов на изменения параметров гравитационного квантового излучения. Последовательно изменяя угол наклона и азимут ориентации пробной массы, регистрируют импульсы гравитационного квантового излучения с максимальной амплитудой, по которым определяют направление на источник излучения.
Вес пробной массы отражает силу гравитационного взаимодействия Земли и пробной массы. Как известно из закона всемирного тяготения, вес Р тела равен: Р = mg, где m - масса тела, g-ускорение свободного падения (g = GM/r , где М - масса Земли, г - радиус Земли, a G - гравитационная постоянная) /14/.
Устанавливают пробную массу на весы, максимально изолированные от влияния внешней среды на результаты измерений и проводят мониторинг веса пробной массы, путем периодического взвешивания пробной массы с максимальной частотой дискретизации, в течение периода времени, обеспечивающего, статистическую достоверность результата. Измерение веса пробной массы в вакууме, необходимо для исключения влияния воздушных масс на показания весов, в результате тепловой конвекции или движений
воздуха, изменения атмосферного давления и других внешних факторов. Форму пробной массы подбирают, в зависимости, от типа регистрируемых квантовых эффектов и измеряемых параметров (длины волны, коэффициента поглощения, гравитационной проницаемости, коэффициента отражения и т.д.). Например, пробная масса может быть в виде пластины, вытянутого сплошного цилиндра, эллипсоида вращения и т.д. Учитывая, что пробная масса, в данном случае, играет роль антенны гравитационного квантового излучения, ее форма непосредственно влияет на частотную характеристику антенны.
Из физики хорошо известно, что длина излучаемой волны должна быть соразмерна линейным параметрам излучающей системы (излучателя). Не останавливаясь подробно на хорошо изученных и описанных в литературе по электродинамике методах расчета соотношений линейных размеров излучающих/приемных антенн и длин излучаемых/принимаемых электромагнитных волн, отметим, что линейный размер приемной антенны должен быть не менее 0,4 длины излучаемой/принимаемой волны. Это соотношение сохраняется и для гравитационных волн/15/.
При этом, измерения проводят при различной ориентации пробной массы относительно горизонтальной плоскости, при сохранении неизменной высоты центра масс. Это достигается тем, что пробную массу устанавливают на весы с помощью опоры, удерживающей пробную массу в ее центре масс. Это позволяет сохранять центр масс неизменным по высоте, при любых углах наклона пробной массы, относительно поверхности Земли. Сохранение неизменности высоты центра масс пробной массы, необходимо, чтобы исключить влияние изменений высоты центра масс на показание веса пробной массы, так как сила гравитационного взаимодействия между массами (в данном случае, между Землей и пробной массой), обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними (между их центрами масс).
Выявляют импульсы изменений пробной массы при различных положениях ориентации пробной массы, определяют среднюю амплитуду и
средний период зарегистрированных импульсов, по которым судят о частотных характеристиках и энергии зарегистрированных гравитационных импульсов. Изменяя угол наклона пробной массы и регистрируя гравитационные импульсы, выбирают угол, при котором амплитуды регистрируемых импульсов имеют максимальное значение. Зная изменение веса пробной массы в импульсе, можно рассчитать интенсивность гравитационного импульса. Также, как и при электромагнитном излучении /16/, интенсивность гравитационного излучения представляет собой среднюю, по времени, энергию, переносимую за единицу времени гравитационным излучением через единичную площадку, перпендикулярную направлению распространения гравитационной волны. Интенсивность гравитационного импульса IG измеряется в Вт/м .
Для определения влияния свойств материала на параметры регистрируемого гравитационного квантового излучения, взвешивают пробные массы одинаковой формы и размеров, изготовленные из различных материалов, при разных углах наклона, выявляют разницу в весе пробных масс из разных материалов при равных условиях взвешивания, по которой судят о зависимости параметров квантового излучения, от материала пробной массы. Для регистрации параметров фонового гравитационного излучения, измеряют среднее значение веса пробной массы при разных ее положениях, определяют разницу в весе, в зависимости, от ориентации пробной массы, по которой судят о фоновом значении параметров гравитационного квантового излучения.
Для определения направления на источник гравитационного излучения, последовательно, дискретно, изменяют азимут ориентации пробной массы на угол от 0° до 360° и при каждом изменении угла азимута, производят мониторинг изменений веса пробной массы при разных углах ее наклона с максимально возможной частотой дискретизации, регистрируют импульсы гравитационного квантового излучения и определяют угол наклона массы и угол азимута, при которых, зарегистрирована максимальная амплитуда
импульса, а по углу наклона пробной массы и азимуту поворота, судят о направлении на источник гравитационного излучения.
На фиг.1 (А; В; С;) показана реализация способа регистрации гравитационных квантовых эффектов, на примере взвешивания пробной массы в форме плоской прямоугольной пластины. На фиг.1 (А) показаны: Горизонтальная поверхность 1, на которой установлены весы 2; Пробная масса 3; Опора пробной массы 4; Горизонтальная линия, проходящая через центр масс пробной массы 5; Изолирующая камера 6, исключающая влияние внешних потоков воздуха на результаты взвешивания. В случае необходимости полного исключения влияния движений воздуха внутри изолирующей камеры 6 на результаты взвешивания, в камере 6 может быть создан вакуум.
На Фиг.1 (В) показано измерение веса пробной массы под углом наклона 45° по отношению к горизонтальной плоскости.
На Фиг. 1 (С) показано измерение веса пробной массы под углом наклона 90° по отношению к горизонтальной плоскости.
На фиг.2 (А) показаны примеры графиков мониторинга веса пробной массы в зависимости от угла ее наклона, с указанием примеров зарегистрированных импульсов "i" изменений веса пробной массы: М - угол наклона 0°; N-угол наклона 45°; С - угол наклона 90°.
На фиг.2 (В) показан прямолинейный тренд, отражающий зависимость среднего значения амплитуд зарегистрированных импульсов "i" веса пробной массы от угла наклона пробной массы.
На фиг.З (А) показано измерение веса пробной массы, выполненной в виде сплошного цилиндра, при угле наклона цилиндра 90° по отношению к горизонтальной плоскости: Горизонтальная поверхность 1; Весы 2; Пробная масса в форме сплошного цилиндра 3; Опора пробной массы 4.
На фиг.З (В) показано измерение веса пробной массы, выполненной в форме сплошного цилиндра, при угле наклона цилиндра 0° по отношению к горизонтальной плоскости.
На фиг.4 (А) показаны примеры графиков мониторинга веса пробной массы в форме сплошного цилиндра, в зависимости, от угла ее наклона, с указанием примеров зарегистрированных импульсов "i" изменений веса пробной массы: F - график при угле наклона 0°; К- график при угле наклона 90°.
На фиг.4 (В) показан прямолинейный тренд, отражающий зависимость среднего значения амплитуд зарегистрированных импульсов "i" от веса пробной массы, в форме сплошного цилиндра.
На фиг. 5 (А) показано определение направления на источник гравитационного квантового излучения путем измерения азимута и угла склонения перпендикуляра к плоскости пробной массы, указывающего направление на источник гравитационного излучения.
На фиг.5 (В) показан график определения азимута на источник гравитационного излучения.
На фиг. 5 (С) показан график определения угла склонения на источник гравитационного излучения R.
На фиг. 5 (D) показан график определения угла склонения на источник гравитационного излучения S.
Способ осуществляется следующим образом. Изготавливают пробную массу не сферическо формы из немагнитного диэлектрического материала. При этом, для получения наибольшего эффекта, линейный размер, как минимум, одного из трех параметров пробной массы (длины, ширины и высоты), должен отличаться от остальных, не менее, чем на 50%. В качестве примера, приведены результаты проведенных автором экспериментов. На фиг. 1. показано взвешивание пробной массы, выполненной из поликарбоната, в форме прямоугольной пластины. На горизонтальную поверхность 1 размещают весы 2, на которые устанавливают пробную массу 3 с помощью опоры 4, удерживающей пробную массу 3 в ее центре масс 5 и обеспечивающей возможность изменения ее угла наклона относительно горизонтальной плоскости 1. Помещают весы 2 с пробной массой 3 в
изолирующую камеру 6, в которой осуществляют взвешивание пробной массы 3.
Обычно, аналитические весы специального класса точности (измеряющие с точностью 10"4 гр. и выше), снабжаются специально рассчитанной изолирующей камерой, обеспечивающей, необходимый уровень изоляции процесса измерений от воздействия внешней среды. Примером могут служить весы специального класса точности модели "Adventurer OHAUS", производства Германии.
Осуществляют мониторинг веса пробной массы с максимально возможной частотой дискретизации, в течение периода времени, обеспечивающего статистическую достоверность результата. Каждое измерение веса пробной массы, производят при различных углах наклона пробной массы, относительно горизонтальной плоскости.
На фиг.1 (А) показано измерение веса пробной массы при угле наклона 0° по отношению к горизонтальной плоскости. На фиг.1 (В) показано измерение веса пробной массы при угле наклона 45°. На фиг.1 (С) показано измерение веса пробной массы при угле наклона 90° по отношению к горизонтальной плоскости.
Измеряют разницу в весе пробной массы, в зависимости от угла ее наклона, по которой судят об энергии и длине волны регистрируемого гравитационного квантового излучения. Для этого, определяют среднее значение изменения веса пробной массы за весь период мониторинга при каждом угле наклона пробной массы. Строят тренд зависимости средних значений изменений веса пробной массы от угла наклона пробной массы, по которому судят об интенсивности фонового излучения. Как известно из физики, если длина электромагнитной волны существенно превышает толщину находящейся перед ней преграды (экрана), то в этом случае, преграда является "прозрачной" для прохождения волны, практически, без потерь энергии. Между тем, по мере приближения толщины преграды к длине волны, способность преграды к поглощению и отражению энергии излучения
повышается. При превышении толщины преграды 0,4 длины гравитационной волны, отражательная и поглощающая способности преграды становятся ощутимыми. Этим,частичным экранированием и поглощением гравитонов, можно объяснить изменение разницы в весе пробной массы, в зависимости от ее наклона.
При горизонтальном положении пробной массы в форме пластины, ее толщина по отношению к гравитационному излучению, направленному перпендикулярно к плоскости пластины, является минимальным. Принимая во внимание, что изменение веса пробной массы, при ее горизонтальном положении, минимально, можно сделать вывод, что длина волны гравитационного излучения превышает толщину пробной массы в форме пластины.
Между тем, увеличение угла наклона пробной массы, увеличивает толщину экрана по отношению к проходящим через нее гравитонам, поэтому, наблюдается увеличение изменений веса пробной массы. При угле наклона 90°, толщина экрана становится максимальной и, судя по существенному увеличению изменения веса пробной массы, соизмеримой с длиной волны гравитационного излучения.
Для более точного определения длины волны гравитационного излучения, линейные размеры пробной массы необходимо продолжать увеличивать до тех пор, пока амплитуда импульсов веса пробной массы станет неизменной, независимо от дальнейшего увеличения толщины экрана. Толщину экрана, при которой, амплитуда импульсов веса пробной массы становится неизменной, принимают за длину волны гравитационного излучения.
На фиг. 2 (А) показано выявление, в процессе мониторинга, импульсов "i" изменений веса пробной массы, на графиках изменений веса пробной массы L, М, N, при углах наклона пробной массы, соответственно: 0°; 45°; 90°. Определяют среднюю амплитуду зарегистрированных импульсов и строят тренд зависимости средних амплитуд импульсов веса пробной массы от угла
ее наклона, показанный на фиг. 2 (В). Тренд позволяет определить длину волны гравитационного излучения в импульсе, основываясь на методике, описанной выше.
Определяют средний период импульсов, и на основе средних амплитуд и периодов импульсов изменения веса пробной массы, судят о частотной характеристике гравитационных квантовых импульсов.
Для демонстрации влияния формы пробной массы на параметры регистрации гравитационного квантового излучения, на фиг.З. показан пример проведения мониторинга взвешивания пробной массы в форме сплошного цилиндра. На фиг. 3 (А) на горизонтальной поверхности 1, размещены весы 2, на которых установлена пробная масса 3, закрепленная посередине на опоре 4. Масса установлена под углом 90° к горизонтальной плоскости. Во втором случае, фиг. 3 (В) масса установлена в горизонтальном положении (под углом 0°).
На Фиг. 4. (А) показаны, полученные автором, экспериментальным путем, результаты мониторинга веса пробной массы цилиндрической формы под двумя вышеуказанными углами. Как видно из приведенных графиков, в данном случае, зарегистрированы очень интенсивные и короткие импульсы, отличающиеся от предыдущих. Учитывая, что в данном случае импульсы более ярко выражены, можно сделать вывод, что частотная характеристика гравитационной квантовой антенны в форме сплошного цилиндра, наиболее близка к частотной характеристике зарегистрированных импульсов гравитационного квантового излучения. Возможно, что источник зарегистрированных гравитационных квантовых импульсов находится в космическом пространстве.
На фиг. 4 (В) показан, полученный авторами экспериментальным путем, тренд зависимости средней амплитуды зарегистрированных импульсов веса пробной массы, в форме сплошного цилиндра от угла ее наклона. Примечательно, что, несмотря на некоторую разницу в амплитуде и периодах зарегистрированных импульсов веса пробных масс в форме прямоугольной
пластины и сплошного цилиндра, их тренды зависимости средней амплитуды зарегистрированных импульсов веса пробной массы от угла ее наклона, практически совпадают, что свидетельствует об эффективности способа регистрации гравитационного квантового излучения.
Для установления влияния свойств разных материалов на изменения квантовых эффектов, взвешивают пробные массы одинаковой формы и размеров, изготовленные из различных материалов, при разных углах наклона, выявляют разницу в весе пробных масс из разных материалов при равных условиях взвешивания, по которой судят о зависимости параметров гравитационного квантового излучения, от материала пробной массы.
Для определения направления на источник гравитационного квантового излучения, как показано на фиг. 5 (А), дискретно изменяют азимут ориентации пробной массы на угол от 0° до 360° и при каждом изменении угла азимута, производят мониторинг изменений веса пробной массы при разных углах ее наклона (угла склонения), с максимально возможной частотой дискретизации, регистрируют импульсы гравитационного квантового излучения и определяют угол наклона массы и азимут, при которых, зарегистрирована максимальная амплитуда импульса.
В качестве примера, на фиг. 5 (В) , показан график определения азимута на источник гравитационного излучения по величине наибольшего отклонения веса пробной массы. Как видно из рисунка, на графике выявлено два ярко выраженных пика наибольшего отклонения пробной массы, обозначенных, соответственно - R и S с азимутами, соответственно 46° и 227°.
На фиг. 5(C) показан график изменения веса пробной массы, в зависимости от угла ее наклона (угла склонения) для источника излучения R. Как видно, угол склонения пробной массы составляет 48°. В то же время угол склонения направляющей линии на источник излучения S составил 32°.
По углу наклона (склонению) пробной массы и азимуту поворота, судят о направлении на источник гравитационного излучения, проводя от центра
4 V№8WS№feiAe№ <№'##i*!^
пробной массы перпендикуляр к ее плоскости, указывающий направление на источник гравитационного квантового излучения.
Используемые источники:
1. Einstein A. Sitzungsber. Preuss. Akad. Wiss., 1916, 688.
2. Эйнштейн А., Инфельд А. Эволюция физики. М, Наука, 1965, 326 с.
3. Khalilov E.N. Ebout possibility of experimental finding out the gravitational quantum effects. Science Without Borders. Transactions of the International Academy of Science H &E. Volume 2. 2005/2006. pp.204-217.
4. Постоянная Планка.Физический энциклопедический словарь. М., Советская Энциклопедия. 1983, с.544
5. Спин. Физический энциклопедический словарь. М, Советская Энциклопедия. 1983, с.713.
6. Einstein A. EinheitlicheTheorie von Gravitation und Elektrizitat. (MitW.Mayer), Sitzungsber.preuss. Akad. Wiss. phys.-math. Kl., 1931, 541-557.
7. Эквивалентности принцип. Физический энциклопедический словарь. М., Советская Энциклопедия. 1983, с.860
8. Фейнман Р. КЭД Странная теория света и вещества. М., Наука, 1990, 205 с.
9. Бронштейн В.А. Как движется Луна? М., Наука, 1990, 205 с.
10. Einstein A. Gravitationwellen. Sitzungsber. Preuss. Akad. Wiss.,1918,1,154-167
11. Николсон И. Тяготение, черные дыры и Вселенная. М.Мир, 1983, 240 с.
12. Экранирование гравитации. Наука и жизнь, 1999, №1, стр.100
13. Khalilov E.N. Method for recording gravity quantum effects and device for carrying out said method. PCT. WO 2005/054901, 16/06/2005, Geneva.
14. Масса. Физический энциклопедический словарь. М., Советская Энциклопедия. 1983, с.393.
15. Хаин, Э.Н.Халилов. Цикличность геодинамических процессов: ее возможная природа. Москва, Научный Мир, 2009, с.427-428.
16. Интенсивность излучения.Физический энциклопедический словарь. М., Советская Энциклопедия. 1983, с.222.
Автор: /^J^^Z^ Э. Н. Халилов
ФОРМУЛА ИЗОБРЕТЕНИЯ
Способ регистрации гравитационного квантового излучения, заключающийся в периодической регистрации веса пробной массы ОТЛИЧАЮЩИЙСЯ тем, что пробную массу изготавливают не сферической формы из немагнитного материала, осуществляют мониторинг веса пробной массы с максимально возможной частотой дискретизации, в течение периода времени, обеспечивающего статистическую достоверность результата, при этом, каждое измерение веса пробной массы производят при различной пространственной ориентации пробной массы, относительно горизонтальной плоскости, причем, положение центра масс сохраняют неизменным, измеряют разницу в весе пробной массы, в зависимости от угла ее наклона и азимута, по которым судят о параметрах гравитационного квантового излучения и направлении на их источник.
Р, те
Г, min
90 Угол
Т, min
лР, те
0-Щ
90° Угол наклона
(В)
(С)
(D)
ОТЧЕТ О ПАТЕНТНОМ ПОИСКЕ
(статья 15(3) ЕАПК и правило 42
Номер евразийской заявки: 201400007
Дата подачи: 12 августа 2013 (12.08.2013) Дата испрашиваемого приоритета
Название изобретения: Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Заявитель: ХАЛИЛОВ Эльчин Нусрат оглы
I | Некоторые пункты формулы не подлежат поиску (см. раздел 1 дополнительного листа) I | Единство изобретения не соблюдено (см. раздел II дополнительного листа)
А. КЛАССИФИКАЦИЯ ПРЕДМЕТА ИЗОБРЕТЕНИЯ:
G01V7/00 (2006.01)
Согласно Международной патентной классификации (МПК) или национальной классификации и МПК
Б. ОБЛАСТЬ ПОИСКА:
Минимум просмотренной документации (система классификации и индексы МПК) GO IV 7/00, 7/02
Другая проверенная документация в той мере, в какой она включена в область поиска:
В. ДОКУМЕНТЫ, СЧИТАЮЩИЕСЯ РЕЛЕВАНТНЫМИ
Категория*
Ссылки на документы с указанием, где это возможно, релевантных частей
Относится к пункту №
A, D
A, D А
KHALILOV E.N. About possibility of experimental finding out the gravitational quantum effects. SCIENCE WITHOUT BORDERS. Transactions of the International Academy of Science. H &E. Vol.2. 2005/2006, p. 204-217
ЛАНДАУ Л. Д. и др. Теория поля. Том II. Москва, "Наука", Главная редакция физико-математической литературы, 1988, пар.111
HAWKING S.W. Particle Creation by Black Holes. Commun. Math. Phys. 43, 199-220 (1975), abstract
Экранирование гравитации. Наука и жизнь, №1, 1999, с. 100
WALD Robert М. Space, time, and gravity: The theory of Big Bang and black holes. University of Chicago Press, 1977, abstract
последующие документы указаны в продолжении графы В
Особые категории ссылочных документов: "А" документ, определяющий общий уровень техники "Е" более ранний документ, но опубликованный на дату
подачи евразийской заявки или после нее "О" документ, относящийся к устному раскрытию, экспонированию и т.д.
"Р" документ, опубликованный до даты подачи евразийской
заявки, но после даты испрашиваемого приоритета "D" документ, приведенный в евразийской заявке
[^j данные о патентах-аналогах указаны в приложении
"Т" более поздний документ, опубликованный после даты
приоритета и приведенный для понимания изобретения "X" документ, имеющий наиболее близкое отношение к предмету
поиска, порочащий новизну или изобретательский уровень.
взятый в отдельности
"Y" документ, имеющий наиболее близкое отношение к предмету поиска, порочащий изобретательский уровень в сочетании с другими документами той же категории
" &" документ, являющийся патентом-аналогом
"L" документ, приведенный в других целях
Дата действительного завершения патентного поиска:
13 мая 2014 (13.05.2014)
Наименование и адрес Международного поискового органа: Федеральный институт промышленной собственности
РФ, 123995,Москва, Г-59, ГСП-5, Бережковская наб., д. 30-1.Факс: (499) 243-3337, телетайп: 114818 ПОДАЧА
Уполномоченное лицо :
О. В. Кишкович
Телефон № (499) 240-25-91
Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Фиг.2.
Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Фиг.2.
Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Фиг. 4.
Фиг. 4.
Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Фиг. 4.
Фиг. 4.
Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Фиг.5.
Фиг.5.
Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Фиг.5.
Фиг.5.
Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Способ регистрации гравитационного квантового излучения
Фиг.5.
Фиг.5.